انحراف مداري: الفرق بين النسختين

تصفح التاريخ تفاعلياً

[نسخة منشورة]

→ التعديل السابق التعديل اللاحق ←

تم حذف المحتوى تمت إضافة المحتوى

مرئينص الويكي

مضمن

نسخة 12:10، 5 سبتمبر 2019

مثال يوضح شكل المدار بتغير قيمة انحرافه المداري e.

في الديناميكا الفلكية، تحت المقياس الطبيعي أي مدار لابد أن يكون شكله قطع مخروطي. وانحراف القطع المخروطي ، أي الانحراف المداري بالإمكان شرحه على أنه مقدار انحراف شكل المدار عن الدائرة ويعبر عن هذا الانحراف رياضيًا بمعامل الانحراف المركزي ويرمز له بالرمز e .^[1]^[2]^[3] أي أن معامل الانحراف المركزي e يحدد بالضبط شكل المدار : فيمكن أن يكون دائريًا أو إهليجيًا (في شكل القطع الناقص)، أو ذو شكل القطع المكافئ أو ذو شكل قطع زائد. تعيّن تلك الأشكال على أساس معامل الانحراف المركزي e كالآتي:

في أسهل الحالات يكون الانحراف المداري وبالتالي معامل الانحراف المركزي مساويًا للصفر ( $e=0\,\!$ ) وهذا يعني أن الشكل الناتج للمدار دائري تمامًا. وقد صاغ كيبلر قوانينه عن حركة الأجرام الكواكب حول الشمس بأنها على وجه العموم تكون في شكل قطع ناقص (إهليجي) ، أي تكون مثلًا $e=0.5\,\!$ . .

القانون الثاني لكبلر (الشمس تقع في إحدى البؤرتين).

في المجموعة الشمسية نجد الشكلين الأولين وهما الدائرة و القطع الناقص يصفان حركة الكواكب حول الشمس ، ونلاحط أنهما مدارين مغلقين ، أما الشكلان الآخران (القطع المكافيء و القطع الزائد) فهما يصفان حركة مذنبات وهي أجسام لا تتبع المجموعة الشمسية وتأتي إليها من أعماق الفضاء تحت تأثير جاذبية الشمس وتمر عليها وتغادر المجموعة الشمسية مرة آخرى، ومساراتها تكون مفتوحة .

مراجع

^ O'Brien، David P.؛ Walsh، Kevin J.؛ Morbidelli، Alessandro؛ Raymond، Sean N.؛ Mandell، Avi M. (2014). "Water delivery and giant impacts in the 'Grand Tack' scenario". Icarus. ج. 239: 74–84. arXiv:1407.3290. Bibcode:2014Icar..239...74O. DOI:10.1016/j.icarus.2014.05.009.
^ Asteroids نسخة محفوظة 22 مايو 2009 على موقع واي باك مشين.
^ "JPL Small-Body Database Browser: C/2006 P1 (McNaught)" (2007-07-11 last obs). مؤرشف من الأصل في 2016-06-04. اطلع عليه بتاريخ 2009-12-17.

هذه بذرة مقالة عن علم الفلك بحاجة للتوسيع. فضلًا شارك في تحريرها.

[1] O'Brien، David P.؛ Walsh، Kevin J.؛ Morbidelli، Alessandro؛ Raymond، Sean N.؛ Mandell، Avi M. (2014). "Water delivery and giant impacts in the 'Grand Tack' scenario". Icarus. ج. 239: 74–84. arXiv:1407.3290. Bibcode:2014Icar..239...74O. DOI:10.1016/j.icarus.2014.05.009.

[2] Asteroids نسخة محفوظة 22 مايو 2009 على موقع واي باك مشين.

[3] "JPL Small-Body Database Browser: C/2006 P1 (McNaught)" (2007-07-11 last obs). مؤرشف من الأصل في 2016-06-04. اطلع عليه بتاريخ 2009-12-17.

[1]

[2]

[3]

@@ سطر 1: / سطر 1: @@
 [[ملف:OrbitalEccentricityDemo.svg|تصغير|مثال يوضح شكل المدار بتغير قيمة انحرافه المداري e.]]
-في [[ميكانيكا مدارية|الديناميكا الفلكية]]، تحت [[المقياس الطبيعي في الديناميكا الفلكية|المقياس الطبيعي]] أي مدار لابد أن يكون شكله [[قطع مخروطي]]. وانحراف القطع المخروطي ، أي '''الانحراف المداري''' بالإمكان شرحه على أنه مقدار انحراف شكل المدار عن الدائرة ويعبر عن هذا الانحراف رياضيًا [[قطع مخروطي|بمعامل الانحراف المركزي]] ويرمز له بالرمز  e .<ref>{{cite journal| last1=O'Brien| first1=David P.| last2=Walsh| first2=Kevin J.| last3=Morbidelli| first3=Alessandro| last4=Raymond| first4=Sean N.| last5=Mandell| first5=Avi M.| title=Water delivery and giant impacts in the 'Grand Tack' scenario| journal=Icarus| date=2014| volume=239| pages=74–84| doi=10.1016/j.icarus.2014.05.009| url=http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0019103514002620|arxiv = 1407.3290 |bibcode = 2014Icar..239...74O }}</ref><ref>[http://filer.case.edu/sjr16/advanced/asteroid.html Asteroids<!-- Bot-generated title -->] {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20090522112439/http://filer.case.edu:80/sjr16/advanced/asteroid.html |date=22 مايو 2009}}</ref><ref>{{cite web
+في [[ميكانيكا مدارية|الديناميكا الفلكية]]، تحت [[المقياس الطبيعي في الديناميكا الفلكية|المقياس الطبيعي]] أي مدار لابد أن يكون شكله [[قطع مخروطي]]. وانحراف القطع المخروطي ، أي '''الانحراف المداري''' بالإمكان شرحه على أنه مقدار انحراف شكل المدار عن الدائرة ويعبر عن هذا الانحراف رياضيًا [[قطع مخروطي|بمعامل الانحراف المركزي]] ويرمز له بالرمز  e .<ref>{{cite journal| last1=O'Brien| first1=David P.| last2=Walsh| first2=Kevin J.| last3=Morbidelli| first3=Alessandro| last4=Raymond| first4=Sean N.| last5=Mandell| first5=Avi M.| title=Water delivery and giant impacts in the 'Grand Tack' scenario| journal=Icarus| date=2014| volume=239| pages=74–84| doi=10.1016/j.icarus.2014.05.009| url=http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0019103514002620|arxiv = 1407.3290 |bibcode = 2014Icar..239...74O }}</ref><ref>[http://filer.case.edu/sjr16/advanced/asteroid.html Asteroids<!-- Bot-generated title -->] {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20090522112439/http://filer.case.edu:80/sjr16/advanced/asteroid.html |date=22 مايو 2009}}</ref><ref>{{مرجع ويب
   |type=2007-07-11 last obs
-  |title=JPL Small-Body Database Browser: C/2006 P1 (McNaught)
+  |عنوان=JPL Small-Body Database Browser: C/2006 P1 (McNaught)
-  |url=http://ssd.jpl.nasa.gov/sbdb.cgi?sstr=C/2006+P1
+  |مسار=http://ssd.jpl.nasa.gov/sbdb.cgi?sstr=C/2006+P1
-  |accessdate=2009-12-17| مسار الأرشيف = http://web.archive.org/web/20160604015914/http://ssd.jpl.nasa.gov/sbdb.cgi?sstr=C/2006+P1 | تاريخ الأرشيف = 04 يونيو 2016 }}</ref> أي أن ''' معامل الانحراف المركزي ''' e يحدد بالضبط شكل المدار : فيمكن أن يكون  [[مدار دائري|دائريًا]]  أو [[مدار إهليجي|إهليجيًا]] (في شكل القطع الناقص)، أو ذو  شكل [[قطع مكافئ|القطع المكافئ]] أو ذو شكل [[قطع زائد]]. تعيّن تلك الأشكال على أساس معامل الانحراف المركزي e كالآتي:
+  |تاريخ الوصول=2009-12-17| مسار أرشيف = https://web.archive.org/web/20160604015914/http://ssd.jpl.nasa.gov/sbdb.cgi?sstr=C/2006+P1 | تاريخ أرشيف = 04 يونيو 2016 }}</ref> أي أن ''' معامل الانحراف المركزي ''' e يحدد بالضبط شكل المدار : فيمكن أن يكون  [[مدار دائري|دائريًا]]  أو [[مدار إهليجي|إهليجيًا]] (في شكل القطع الناقص)، أو ذو  شكل [[قطع مكافئ|القطع المكافئ]] أو ذو شكل [[قطع زائد]]. تعيّن تلك الأشكال على أساس معامل الانحراف المركزي e كالآتي:
 * [[مدار دائري|للمدارات الدائرية]]: <math>e=0\,\!</math>.
-* [[المدار الاهليجي|للمدارات الإهليجية]]: <math>0<e<1\,\!</math>.
+* [[مدار إهليجي|للمدارات الإهليجية]]: <math>0<e<1\,\!</math>.
 * [[قطع مكافئ|مدارات القطع المكافئ]]: <math>e=1\,\!</math>.
 * [[قطع زائد|مدارات القطع الزائد]]: <math>e>1\,\!</math>.
-في أسهل الحالات يكون الانحراف المداري وبالتالي معامل الانحراف المركزي  مساويًا للصفر ( <math>e=0\,\!</math> ) وهذا يعني أن الشكل الناتج للمدار دائري تمامًا. وقد صاغ [[كيبلر]] قوانينه عن حركة الأجرام الكواكب حول [[الشمس]] بأنها على وجه العموم تكون في شكل [[قطع ناقص]] (إهليجي) ، أي تكون  مثلًا <math>e=0.5\,\!</math>  .
+في أسهل الحالات يكون الانحراف المداري وبالتالي معامل الانحراف المركزي  مساويًا للصفر ( <math>e=0\,\!</math> ) وهذا يعني أن الشكل الناتج للمدار دائري تمامًا. وقد صاغ [[كيبلر (توضيح)|كيبلر]] قوانينه عن حركة الأجرام الكواكب حول [[الشمس]] بأنها على وجه العموم تكون في شكل [[قطع ناقص]] (إهليجي) ، أي تكون  مثلًا <math>e=0.5\,\!</math>  .
 .
 [[ملف:Kepler-second-law.svg|thumb|left |300px|القانون الثاني لكبلر (الشمس تقع في إحدى البؤرتين).]]
@@ سطر 21: / سطر 21: @@
 *[[فترة التناوب]]
 *[[قطع ناقص]]
-*[[قطع مكافيء]]
+*[[قطع مكافئ|قطع مكافيء]]
 *[[قطع زائد]]

ع ن ت مدارات (علم الفلك)
مدارات	مدار شمسي المركز، مدار متزامن مع الشمس، مدار مشترك، مدار أرضي منخفض، مدار أرضي مرتفع، مدار أرضي متوسط، مدار أرضي جغرافي متزامن، مدار أرضي، مدار، المدار الجغرافي الثابت، مدار إهليجي، مدار قطبي، مدار دائري، مستوى مداري، مدار كبلر، مدار صندوقي، مسار مكافئ- مدار مماسي-مسافة تقاطع المدار الدنيا-مدار الوقوف
العناصر المدارية	إطار مرجعي قصوري، إطار مرجعي غاليلي، انحراف مداري، تدهور مداري، زاوية العقدة المدارية، زاوية ميلان، زاوية وسط الشذوذ، سرعة الإفلات، سرعة مدارية، نصف المحور الرئيسي، نظام إحداثي سماوي،-(إحداثيات كسوفية)- فترة الدوران، حركة تراجعية، حركة تزامنية، أوج، الحضيض، حلقة كوكبية، أنالمة، دوران الأرض، رنين مداري، عقدة مدارية، دائرة الكسوف، شذوذ حقيقي، حركة متوسطة، طول حقيقي، متوسط خط الطول، شذوذ لا تمركزي، الفترة المدارية-نافذة الاطلاق -متجهة الشذوذ-مسار أرضي
ظواهر فلكية ذات صلة	احتجاب-وتر فلكي-خسوف القمر-الكسوف-عبور فلكي-عبور كوكب-عبور الزهرة-تأثير الدمعة السوداء-عبور عطارد-الاقتران-تأثير يورب

نسخة 12:10، 5 سبتمبر 2019

اقرأ أيضُا

مراجع