هايبر كاميوكاندي

هذه المقالة يتيمة. ساعد بإضافة وصلة إليها في مقالة متعلقة بها
إحداثيات: 36°21′20.105″N 137°18′49.137″E / 36.35558472°N 137.31364917°E / 36.35558472; 137.31364917[2]:56
يرجى إضافة قالب معلومات متعلّقة بموضوع المقالة.
يرجى مراجعة هذه المقالة وإزالة وسم المقالات غير المراجعة، ووسمها بوسوم الصيانة المناسبة.
من ويكيبيديا، الموسوعة الحرة
تجربة هايبر كاميوكاندي: نظرة عامة

هايبر كاميوكاندي Hyper-Kamiokande (و يطلق عليه أيضًا هايبر كاي Hyper-K أو إيتش كاي HK ) هو مرصد وتجربة نيوترينو قيد الإنشاء، يجرى في اليابان بالتعاون مع مؤسسات من 21 دولة (إلى حدود غشت 2023) من ست قارات. [1] وباعتباره خليفة لتجربتي سوبر كاميوكاندي (SK) و T2K ، فقد تم تصميمه للبحث عن اضمحلال البروتونات واكتشاف النيوترينوات من المصادر الطبيعية مثل الأرض، الغلاف الجوي، الشمس والكون، وكذلك لدراسة تذبذبات النيوترينو في شعاع نيوترينو المسرِّع من صنع الإنسان. [2] :6,20–28ومن المقرر أن تبدأ عملية جمع البيانات في عام 2027. [3]

ستقع منشآت تجربة Hyper-Kamiokande في مكانين:

  • سيتم إنتاج شعاع النيوترينو في مجمع المسرع جاي بارك (J-PARC (36°26′42″N 140°36′22″E / 36.445°N 140.606°E / 36.445; 140.606 و ستتم دراسته بواسطة مجموعة من الكواشف القريبة والوسيطة الواقعة في قرية توكاي بمحافظة إيباراكي على الساحل الشرقي لليابان. [2][3]
  • الكاشف الرئيسي، الذي يُطلق عليه أيضًا اسم هايبر كاميوكاندي (HK)، يتم إنشاؤه تحت قمة جبل نيجيوغو في مدينة هيدا بمحافظة جيفو في جبال الألب اليابانية (36°21′20.105″N 137°18′49.137″E / 36.35558472°N 137.31364917°E / 36.35558472; 137.31364917[2]:56). سيُستخدم كاشف HK في عمليات البحث عن اضمحلال البروتونات، ودراسات النيوترينوات من المصادر الطبيعية، وسيعمل أيضا ككاشف بعيد لقياس تذبذبات حزمة نيوترينو مسرٍّع على المسافة المقابلة للحد الأقصى للتذبذب الأول. [4][2]

برنامج الدراسات الفزيائية[عدل]

تذبذبات نيوترينو المسرٍّع و نيوترينو الغلاف الجوي[عدل]

تذبذبات النيوترينو هي ظاهرة ميكانيكية كمومية تغير فيها النيوترينوات نكهتها (
ν
e
ν
μ
ν
τ) أثناء الحركة، وذلك بسبب حقيقة أن حالات نكهة النيوترينو هي مزيج من حالات كتلة النيوترينو (ν 1, ν 2, ν 3 حالات الكتلة ذات الكتل m 1, m 2, m 3, على التوالي). تعتمد احتمالات التذبذب على المعايير النظرية الستة:

  • ثلاث زوايا مزج (θ 12 و θ 23 و θ 13 ) تحكم المزج بين حالات الكتلة و حالات النكهة،
  • فرقي مربعي الكتلة (m 2 12∆ و m 2 32∆, حيث m 2 i = m 2 i - m 2 j∆ )
  • ثم طور δ CP المسؤول عن تباين المادة والمادة المضادة في تذبذبات النيوترينو،

و معياريين يتم اختيارهما لتجربة معينة بالخصوص:

  • طاقة النيوترينو
  • خط الأساس - المسافة التي تقطعها النيوترينوات والتي يتم عندها قياس التذبذبات. [5] :285–311[2] :20–23

و استكمالاً للدراسات التي تم إجراؤها بواسطة تجربة T2K ، سيقوم كاشف HK بقياس أطياف طاقة نيوترينوات الإلكترون والميون في الحزمة المنتجة في J-PARC كشعاع نيوترينو ميون نقي تقريبًا ومقارنته مع المتوقع في حالة عدم وجود تذبذبات، والتي يتم حسابها مبدئياً بناءً على نماذج تدفق النيوترينو و نماذج التفاعل وتحسينها بالقياسات التي تجريها الكواشف القريبة والوسيطة. بالنسبة لطاقة ذروة شعاع النيوترينو T2K/HK (600 MeV)، تتوافق مسافة كاشف J-PARC - HK (295 كم) مع الحد الأقصى للتذبذب الأول. سيتم إجراء القياسات بشكل منفصل لحزم النيوترينو والنيوترينو المضاد، مما يوفر معلومات حول

P
ν
μ →
ν
e, P
ν
μ →
ν
μ, P
ν
μ →
ν
e و P
ν
μ →
ν
μ

، حيث P ν α → P ν β هو احتمال أن يتم ملاحظة النيوترينو في الأصل ذو النكهة α لاحقًا على أنه ذو نكهة β. [2] :202–224

قدرة Hyper-K على استبعاد انحفاض CP كدالة للقيمة الحقيقية لـ δCP

مقارنة احتمالات ظهور النيوترينوات والنيوترينوات المضادة (P
ν
μ →
ν
e مقابل P
ν
μ →
ν
e) يسمح بقياس طور δ CP . يتراوح δ CP من -π إلى π (من −180° إلى 180°)، حيث يتوافق 0 و±π مع انحفاض تناظر CP. بعد 10 سنوات من أخذ البيانات، من المتوقع أن يؤكد HK عند مستوى الثقة 5σ إذا تم انتهاك تماثل CP في تذبذبات النيوترينو بنسبة 57% من قيم δ CP المحتملة. يعد انتهاك CP أحد الشروط الضرورية لإنتاج فائض من المادة مقابل المادة المضادة في الكون المبكر، والذي يشكل الآن كوننا المبني من المادة. سيتم استخدام نيوترينوات المسرٍّع أيضًا لتعزيز دقة معايير التذبذب الأخرى، m 2 32| ،θ 23∆| و θ 13 ، بالإضافة إلى دراسات تفاعلات النيوترينو. [2] :202–224

تظهر العلامة المجهولة للمعيار m 2 32 ∆ فقط أثناء انتشار النيوترينو في المادة. و سيتم استخدام دراسات تجربة HK للنيوترينوات الجوية التي تنتقل عبر الأرض وتدخل كاشف HK من اتجاهات مختلفة (المسافة المقطوعة في المادة حتى قطر الأرض) لقياسها. [2] :225–237

علم فلك النيوترينو والجيونيترينو[عدل]

تنتج انفجارات السوبرنوفا (مستعرات عظمى) كميات كبيرة من النيوترينوات. بالنسبة لمستعر أعظم مجري على مسافة 10 كيلو فرسخ فلكي، من المتوقع حدوث حوالي 50000 إلى 94000 تفاعل نيوترينو في كاشف HK خلال بضع عشرات من الثواني. بالنسبة إلى منكب الجوزاء على مسافة 0.2 كيلو فرسخ فلكي، يمكن أن يصل هذا المعدل إلى ما يصل إلى 108 تفاعل في الثانية، وقد تم أخذ هذا العدد من الأحداث في الاعتبار في تصميم نظام الحصول على بيانات الكاشف (DAQ). و من شأن الملامح الزمنية لعدد الأحداث المسجلة في HK ومتوسط طاقتها أن تتيح اختبار النماذج النظرية للانفجار. و يمكن أن توفر معلومات اتجاهات النيوترينو الموجودة في كاشف HK إنذارًا مبكرًا للرصد الكهرومغناطيسي للمستعر الأعظم، كما يمكن استخدامها في عمليات رصد أخرى متعددة المراسلات . [6] [2] :263–280

تسمى النيوترينوات التي أُنتجت بشكل تراكمي من انفجارات المستعرات العظمى عبر تاريخ الكون بالنيوترينوات بقايا السوبرنوفا (SRN) أو خلفية نيوترينوات المستعرات العظمى المنتشرة (DSNB) وهي تحمل معلومات حول تاريخ تشكّل النجوم. وبسبب التدفق المنخفض (بضع عشرات/سم2 /ثانية)، لم يتم اكتشافها بعد. بعد عشر سنوات من جمع البيانات، من المتوقع أن يكتشف HK حوالي 40 حدثًا من أحداث SRN في نطاق الطاقة 16-30 MeV. [2] :276–280[7]

بالنسبة لنيوترينوات الإلكترون الشمسية، أهداف تجربة HK هي:

  • البحث عن عدم التماثل في تدفق النيوترينو بين النهار والليل - الناتج عن المسافات المختلفة المقطوعة في المادة (أثناء الليل تعبر النيوترينوات الأرض بشكل إضافي قبل دخول الكاشف) وبالتالي احتمالات التذبذب المختلفة الناجمة عن تأثير المادة . [2] :238–244
  • قياس احتمال نجاة نيوترينوات الإلكترون
    ν
    e     ذوي طاقة بين 2 و7 ميغا إلكترون فولت - أي بين المناطق التي تهيمن عليها التذبذبات في الفراغ والتذبذبات في المادة، على التوالي - والتي تعتبر حساسة للنماذج الفيزيائية الجديدة، مثل النيوترينوات العقيمة أو التفاعلات غير القياسية. [2] :238–244[8]
  • المراقبة الأولى للنيوترينوهات من قناة التي توقعها النموذج الشمسي القياسي.:238–244[2]
  • مقارنة تدفق النيوترينو مع النشاط الشمسي (مثل دورة الشمس التي تستمر 11 عامًا).[9]

الجيونيوترينوهات تنتج في تحلل النوى الإشعاعية داخل الأرض. ستساهم دراسات الجيونيوترينو في هايبر-كاميوكاندي في تقييم التركيب الكيميائي لنواة الأرض، والذي يرتبط بتوليد الحقل المغناطيسي الأرضي. :293–292[2]

اضمحلال البروتون[عدل]

تحلل البروتون الحر إلى جسيمات فرعية أخف لم يُرصد أبدًا، ولكنه متوقع بواسطة بعض النظريات الموحَّدة العظمى (GUT) واقترح للمرة الأولى كأحد الظروف الضرورية لشرح سيادة المادة على المضادات في الكون. المسارات الرئيسية التي يدرسها هايبر كاي هي المفضل لدى العديد من نماذج النظريات الموحدة العظمى (GUT) و متوقعة من قبل نظريات بما في ذلك التناظر الفائق. بعد عشر سنوات من جمع البيانات، (في حال عدم رصد تحلل) من المتوقع أن ترفع HK الحد الأدنى لمتوسط عمر البروتون من إلى لقناة التحلل الأكثر حساسية بالنسبة له () ومن إلى للقناة . [2] :26–28,245–257

المادة المظلمة[عدل]

المادة المظلمة هي شكل مفترض وغير مضيء للمادة تم اقتراحه لشرح العديد من الملاحظات الفلكية التي تشير إلى وجود كتلة إضافية غير مرئية في المجرات. إذا تفاعلت جزيئات المادة المظلمة بشكل ضعيف ، فإنها قد تنتج النيوترينوات من خلال الفناء أو الاضمحلال. يمكن رؤية تلك النيوترينوات في كاشف هايبر كاي على أنها فائض من النيوترينوات قادم من اتجاه المكنونات الجاذبية الكبيرة مثل مركز المجرة أو الشمس أو الأرض ، فوق خلفية نيوترينو جوية متجانسة [2] :281–286

وصف التجربة[عدل]

تتكون تجربة هايبر كاميوكاندي من خط شعاع نيوترينو المسرِّع ، ومجموعة من أجهزة الكشف القريبة، والكاشف الأوسط، والكاشف البعيد (هذا الأخير يطلق عليه هايبر كاميوكاندي أيضا ). سيتم استخدام الكاشف البعيد في حد ذاته في عمليات البحث عن اضمحلال البروتونات ودراسات النيوترينوات من المصادر الطبيعية. جميع العناصر المذكورة أعلاه ستخدم في دراسات تذبذب النيوترينو المسرع. قبل إطلاق تجربة HK، ستنتهي تجربة T2K من جمع البيانات وسيتسلم HK خط شعاع النيوترينو ومجموعة أجهزة الكشف القريبة، في حين يجب إنشاء أجهزة الكشف الوسطى والبعيدة بشكل جديد كليا. [10]

تدفق النيوترينو المويوني في كاشف IWCD لزوايا مختلفة خارج المحور.
تدفق النيوترينو الإلكتروني في كاشف IWCD لزوايا مختلفة خارج المحور.

خط شعاع النيوترينو[عدل]

المقالة الرئيسة: T2K experiment § Neutrino beam
المقالة الرئيسة: T2K experiment § Beam upgrade

أجهزة الكشف القريبة[عدل]

المقالة الرئيسة: T2K experiment § Near detectors
المقالة الرئيسة: T2K experiment § ND280 Upgrade

الكاشف الأوسط[عدل]

سيتم وضع كاشف مياه تشيرينكوف الأوسط (IWCD) على مسافة 0.7–2.0 كيلومتر (0.43–1.24 ميل) من مكان إنتاج النيوترينوات. سيكون عبارة عن أسطوانة مملوءة بالماء قطرها 10 متر (33 قدم) و طولها 50 متر (160 قدم) منها 10 متر (33 قدم) تشكل هيكل طويل القامة مزود بحوالي 400 mPMT (أنابيب مضاعفة الفوتونات متعددة الوحدات) بقطر 20 سنتيمتر (7.9 بوصة). سيتم تحريك الهيكل في اتجاه عمودي بواسطة نظام رافعة، مما يوفر قياسات لتفاعلات النيوترينو في زوايا مختلفة خارج المحور (زوايا مركز شعاع النيوترينو)، تمتد من درجة واحدة الى الأسفل إلى 4 درجات نحو الأعلى، وبالتالي توفير قياسات لمختلف أطياف طاقة النيوترينو. عن طريق الجمع بين النتائج من زوايا مختلفة خارج المحور، من الممكن استخلاص النتائج لطيف النيوترينو أحادي اللون تقريبًا دون الحاجة الى النماذج النظرية لتفاعلات النيوترينو لإعادة بناء طاقة النيوترينو. إن استخدام كاشف من نفس طينة و نوع الكاشف البعيد مع نفس القبول الزاوي وكمية الحركة تقريبًا، يسمح بمقارنة النتائج من هذين الكاشفين دون الحاجة الى محاكاة حاسوبية لاستجابة الكاشف. هاتان الحقيقتان، الاستقلال عن تفاعل النيوترينو ونماذج استجابة الكاشف، ستمكنان من تقليل الخطأ المنهجي في تحليل التذبذب. تتمثل المزايا الإضافية لمثل هذا التصميم للكاشف في إمكانية البحث عن أنماط تذبذب عقيمة لزوايا مختلفة خارج المحور والحصول على عينة أنظف من تفاعل نيوترينو الإلكترون ، والتي يكون جزءها أكبر بالنسبة للزاوية الأكبر خارج المحور. [2] :47–50[11] [12] [13]

كاشف هايبر كاميوكاندي البعيد[عدل]

الشكل التخطيطي لكاشف مياه شيرينكوف هايبر كاميوكاندي.

سيتم بناء كاشف هايبر كاميوكاندي 650 متر (2,130 قدم) تحت قمة جبل نيجيوجو، على بعد 8 كيلومتر (5.0 ميل) جنوبًا من كاشف Super-Kamiokande (SK) الموجود في منجم توشيبورا. سيكون كلا الكاشفين على نفس الزاوية خارج المحور (2.5 درجة) من مركز شعاع النيوترينو وعلى نفس المسافة ( 295 كيلومتر (183 ميل) ) من مكان إنتاج الشعاع مثل SK. [14] [2] :35

نموذج أولي بأنابيب PMTs بقطر 50 سم من طراز R12860 للكاشف الذاخلي لهايبر-كاميوكاندي البعيد
نموذج الأجهزة المتعددة الوحدات لكاشف هايبر-كاميوكاندي الداخلي.
رسم تخطيطي للأجهزة متعددة الوحدات لكاشف هايبر-كاميوكاندي.
وحة PMT (Photomultiplier) بقطر 3 بوصة وألياف WLS (Wavelength-Shifting Fiber) لكاشف هايبر-كاميوكاندي الخارجي.

سيكون هايبر كاميوكاندي كاشف مياه تشيرينكوف ، أكبر بخمس مرات (258 كيلو طن من الماء) من كاشف SK. وسيكون خزانًا أسطواني الشكل بقطر 68 متر (223 قدم) و ارتفاع 71 متر (233 قدم). سيتم تقسيم حجم الخزان إلى الكاشف الداخلي (ID) والكاشف الخارجي (OD) عن طريق هيكل أسطواني غير نشط بعرض 60 سم، مع وضع حافته الخارجية على بعد متر واحد من الجدران العمودية ومسافة مترين من جدران الخزان الأفقية. سوف يقوم الهيكل بفصل ID عن OD بصريا، وسيحمل أنابيب مضاعفات ضوئية (PMT) موجهة إلى الداخل صوب الكاشف الداخلي ID، وإلى الخارج صوب الكاشف الخارجي OD. بالنسبة للكاشف الداخلي، سيكون هناك ما لا يقل عن 20000 أنبوب (PMT) بقطر 50 سنتمتر (20 بوصة) من النوع R12860 مصنع من طرف Hamamatsu Photonics وحوالي 800 وحدة متعددة الأنابيب (mPMTs). تتكون كل وحدة mPMT من تسعة عشر أنبوب مضاعف ضوئي قطره 7.6 سنتمتر (3 بوصات) مغلفة في وعاء مقاوم للماء. سيتم تجهيز OD بما لا يقل عن 3600 أنبوب مضاعف ضوئي ذو قطر 7.6 سنتيمتر (3.0 بوصة) مقترنة بألواح تحويل الطول الموجي (WLS) مقاس 0.6x30x30 سم مكعل (سوف تجمع اللوحة الفوتونات وتنقلها إلى PMT) وستكون بمثابة وسيلة نقض [note 1] لتمييز التفاعلات التي تحدث في الداخل عن الجسيمات الداخلة من خارج الكاشف (بشكل رئيسي ميونات الأشعة الكونية ). [14] [15] [13]

J-PARC شعاع النيوترينو من اليابان إلى كوريا

بدأ بناء كاشف هايبر كاميوكاندي في عام 2020 ومن المتوقع أن يبدأ جمع البيانات في عام 2027. [2] [3] [10] :24ومن المعتقد أيضًا بناء خزان مياه شيرينكوف مماثل في كوريا الجنوبية على بعد 1100 كيلومترًا من J-PARC، والذي سيكون جاهزًا للعمل بعد 6 سنوات من الخزان الأول. [16]

التاريخ والجدول الزمني[عدل]

الجدول الزمني لبناء كاشف Hyper-Kamiokande
  • شتنبر 1999: تقديم الأفكار الأولى [17]
  • 2000: استخدام اسم هايبر كاميوكاندي "Hyper-Kamiokande" لأول مرة [18]
  • شتنبر 2011: تقديم خطاب النوايا [19]
  • يناير 2015: توقيع مذكرة تفاهم للتعاون في مشروع Hyper-Kamiokande من قبل المؤسستين المضيفتين: ICR و KEK . تشكيل التعاون الأولي لـ Hyper-Kamiokande [20] [21]
  • ماي 2018: تقرير تصميم Hyper-Kamiokande [2]
  • يونيو 2020: تأسيس تعاون Hyper-Kamiokande
  • شتنبر 2018: تخصيص التمويل الأولي من MEXT في عام 2019 [22]
  • فبراير 2020: تمت الموافقة على المشروع رسميًا من قبل البرلمان الياباني [3]
  • ماي 2021: بدء حفر نفق الوصول إلى كاشف هايبر كاميوكاندي [23]
  • 2021: بداية الإنتاج الضخم لأنابيب مضاعفات الفتونات [24]
  • فبراير 2022: الانتهاء من إنشاء نفق الوصول [25]
  • أكتوبر 2023: الانتهاء من قسم قبة الكهف الرئيسي لكاشف HK [26]
  • 2027: البداية المتوقعة لجمع البيانات [3]

ملحوظات[عدل]

قالب:Proton decay experiments

أنظر أيضا[عدل]

فهرس[عدل]

  • Normile، D (2015). "Particle physics. Japanese neutrino physicists think really big". Science. ج. 347 ع. 6222: 598. DOI:10.1126/science.347.6222.598. PMID:25657225.

مراجع[عدل]

  1. ^ "Hyper-Kamiokande website: Collaboration Institutes". مؤرشف من الأصل في 2024-02-10.
  2. ^ أ ب ت ث ج ح خ د ذ ر ز س ش ص ض ط ظ ع غ ف A bot will complete this citation soon. Click here to jump the queue أرخايف:[1].
  3. ^ أ ب ت ث ج "The Hyper-Kamiokande project is officially approved". Kamioka Observatory ICRR, The University of Tokyo. 12 فبراير 2018. مؤرشف من الأصل في 2024-02-10.
  4. ^ Di Lodovico، Francesca؛ Hyper-Kamiokande Collaboration (2017-09). "The Hyper-Kamiokande Experiment". Journal of Physics: Conference Series. ج. 888: 012020. DOI:10.1088/1742-6596/888/1/012020. ISSN:1742-6588. مؤرشف من الأصل في 2023-11-28. {{استشهاد بدورية محكمة}}: تحقق من التاريخ في: |تاريخ= (مساعدة)
  5. ^ Particle Data Group and Workman (أغسطس 2022). "Review of Particle Physics". Progress of Theoretical and Experimental Physics. ج. 2022 ع. 8: 083C01. DOI:10.1093/ptep/ptac097. hdl:11585/900713.
  6. ^ the Hyper-Kamiokande collaboration (13 يناير 2021). "Supernova Model Discrimination with Hyper-Kamiokande". Astrophys. J. ج. 916 ع. 1: 15. arXiv:2101.05269. Bibcode:2021ApJ...916...15A. DOI:10.3847/1538-4357/abf7c4. مؤرشف من الأصل في 2024-03-30.
  7. ^ Yano، Takatomi (2021). "Prospects for neutrino astrophysics with Hyper-Kamiokande". PoS. ICRC2021: 1193. DOI:10.22323/1.395.1193. hdl:20.500.11850/589619. مؤرشف من الأصل في 2023-10-27.
  8. ^ Maltoni, Michele and Smirnov, Alexei Yu. (19 يوليو 2015). "Solar neutrinos and neutrino physics". Eur. Phys. J. A. ج. 52 ع. 4: 87. arXiv:1507.05287. DOI:10.1140/epja/i2016-16087-0. S2CID:254115998. مؤرشف من الأصل في 2023-10-27.{{استشهاد بدورية محكمة}}: صيانة الاستشهاد: أسماء متعددة: قائمة المؤلفين (link)
  9. ^ "Hyper-Kamiokande website: Cosmic Neutrino Observation: Solar neutrinos". مؤرشف من الأصل في 2023-10-27. اطلع عليه بتاريخ 05/04/2024. {{استشهاد ويب}}: تحقق من التاريخ في: |تاريخ الوصول= (مساعدة)
  10. ^ أ ب Vilela، Cristovao (5–10 سبتمبر 2021). "The status of T2K and Hyper-Kamiokande experiments". PANIC 2021 Conference. مؤرشف من الأصل في 2021-09-29. اطلع عليه بتاريخ 2021-09-29.
  11. ^ A bot will complete this citation soon. Click here to jump the queue أرخايف:[2].
  12. ^ nuPRISM Collaboration (7 يوليو 2016). "Proposal for the NuPRISM Experiment in the J-PARC Neutrino Beamline" (PDF). مؤرشف (PDF) من الأصل في 2020-12-02. اطلع عليه بتاريخ 2020-04-01.
  13. ^ أ ب Umut Kose (on behalf of the Hyper-Kamiokande Collaboration) (7 ديسمبر 2023). "The Hyper-Kamiokande Experiment: Status and Prospect". The 17th International Workshop on Tau Lepton Physics (TAU2023). مؤرشف من الأصل في 2024-02-08. اطلع عليه بتاريخ 2024-02-08.
  14. ^ أ ب "Hyper-Kamiokande website: Hyper-Kamiokande Detector". مؤرشف من الأصل في 2023-10-27.
  15. ^ Jan Kisiel (Silesia U.) for the Hyper-Kamiokande collaboration (28 يونيو 2023). "Photodetection and electronic system for the Hyper-Kamiokande Water Cherenkov detectors". Nucl. Instrum. Meth. A. ج. 1055: 168482. Bibcode:2023NIMPA105568482K. DOI:10.1016/j.nima.2023.168482. مؤرشف من الأصل في 2023-10-27.
  16. ^ Francesca Di Lodovico (Queen Mary, U. of London) for the Hyper-Kamiokande collaboration (20 سبتمبر 2017). "The Hyper-Kamiokande Experiment". J. Phys. Conf. Ser. ج. 888 ع. 1: 012020. Bibcode:2017JPhCS.888a2020D. DOI:10.1088/1742-6596/888/1/012020. مؤرشف من الأصل في 2023-10-27.
  17. ^ Shiozawa، M. (23–25 سبتمبر 1999). "Study of 1-Megaton water Cherenkov detectors for the future proton decay search". International Workshop on Next Generation Nucleon Decay and Neutrino Detector (NNN99). Stony Brook, NY, United States. DOI:10.1063/1.1361719.
  18. ^ Nakamura، K. (2000). "HYPER-KAMIOKANDE: A next generation water Cherenkov detector for a nucleon decay experiment". Part of Neutrino Oscillations and Their Origin. Proceedings, 1st Workshop, Fujiyoshida, Japan, February 11–13: 359–363. مؤرشف من الأصل في 2023-12-12.
  19. ^ A bot will complete this citation soon. Click here to jump the queue أرخايف:[3].
  20. ^ "Hyper-Kamiokande website: The Inaugural Symposium of the Hyper-K Proto-Collaboration". Kashiwa, Japan. 5 فبراير 2015. مؤرشف من الأصل في 2023-11-01.
  21. ^ "Proto-collaboration formed to promote Hyper-Kamiokande". CERN Courier. 9 أبريل 2015. مؤرشف من الأصل في 2023-10-31.
  22. ^ "Hyper-Kamiokande construction to start in 2020". CERN Courier. 28 سبتمبر 2018. مؤرشف من الأصل في 2023-12-07.
  23. ^ "Groundbreaking ceremony for Hyper-Kamiokande held in Hida, Japan". The University of Tokyo. 28 مايو 2021. مؤرشف من الأصل في 2023-10-27.
  24. ^ Itow, on behalf of the Hyper-Kamiokande Collaboration، Y. (2021). "Construction status and prospects of the Hyper-Kamiokande project". Proceedings of 37th International Cosmic Ray Conference — PoS(ICRC2021). Proceedings of Science. ص. 1192. DOI:10.22323/1.395.1192. S2CID:199687331.
  25. ^ "The excavation of the access tunnel has been completed". Hyper-Kamiokande--latest news. مؤرشف من الأصل في 2023-10-27. اطلع عليه بتاريخ 2022-04-14.
  26. ^ "Hyper-Kamiokande website: Completion of the main cavern dome section of the Hyper-Kamiokande experiment". 11 أكتوبر 2023. مؤرشف من الأصل في 2023-12-09.

روابط خارجية[عدل]

قالب:Proton decay experiments
وسوم <ref> موجودة لمجموعة اسمها "note"، ولكن لم يتم العثور على وسم <references group="note"/> أو هناك وسم </ref> ناقص

مجلوبة من «https://ar.wikipedia.org/w/index.php?title=هايبر_كاميوكاندي&oldid=66605702»